9.4. ПАРОПРОНИЦАЕМОСТЬ

В технической теплофизике чаще всего пользуются законом паропроницаемости, аналогичным за-

дР

кону теплопроводности: dGn = іп dF dT, где іп =-цп—- - плотность потока пара; |дп - коэффициент па-

дх

ропроницаемости вещества; Рп - парциальное давление пара; х - координата пространства.

Используя понятие плотности потока пара, можно точно таким же путем, как и в случае влагопро-водности, получить дифференциальное уравнение паропроницаемости:

(9.7)

где М = Мп   называется потенциалопроводностъю вещества; еп - пароемкость сухого материала; ро -

плотность материала в сухом состоянии.

При стационарном режиме первая производная парциального давления пара по времени равна ну­лю, благодаря чему дифференциальное уравнение паропроницаемости (9.7) упрощается:

Решение дифференциального уравнения паропроницаемости (9.8) может быть представлено по ана­логии с влагопроводностью. Расчетные формулы для плоской стенки, соответственно:

Pп = Pri -x (0 <x < 5),    Gп =    F-Pп2), о 5

G =   F (1>п1Г   1>п2 f)     (99)

Gп     1    А 5г     1 ,        (9 )

— + }_,— +   

Рп1      i=1 М-ш Рп2

где Pп - поле парциального давления пара; x - текущая координата с началом координат на поверхности стенки слева; и Pu2 - парциальное давление пара на поверхности стенки слева и справа; 5j - толщина стенки любого i-го слоя; F - расчетная поверхность паропроницаемости; - коэффициент паропрони­цаемости стенки (любого i-го слоя), P^f и - парциальное давление пара среды более высокого уров­ня (слева) и более низкого уровня (справа); —— - термическое сопротивление паропроницаемости лю­бого i-го слоя; рп1 - коэффициент пароотдачи от среды более высокого уровня парциального давления пара к поверхности первого слоя (слева); рп2 - то же от поверхности последнего слоя (справа) к среде более низкого уровня парциального давления пара.


Авторы: 239 А Б В Г Д Е З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Э Ю Я

Книги: 268 А Б В Г Д Е З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Э Ю Я