4.5. КВАЗИСТАЦИОНАРНЫЙ ТЕПЛОВОЙ РЕЖИМ

Распространение теплоты в телах классической формы при нагреве (рис. 4.4) постоянным тепловым потоком (граничных условиях второго рода) описывается следующими дифференциальными уравнения­ми:

где Е, = 1 для неограниченной пластины и Е, = 2 для бесконечного цилиндра. Решение такой системы может быть представлено в форме


Так как ц < ц2 < Ц3 < • • •, то бесконечный ряд быстро «гаснет», а начиная с некоторого значения критерия Фурье > Fо ), становится пренебрежимо малым по сравнению с двумя первыми членами. Тогда

Таким образом, во всех случаях нагрева тел постоянным тепловым потоком (qc = const) его темпе­ратура, начиная с некоторого момента времени, изменяется по закону прямой линии. Такой тепловой режим называется квазистационарным. Определяя экспериментально b и k, можно получить значение коэффициента теплопроводности и температуропроводности вещества сразу из одного опыта (рис. 4.5).

Если температура измеряется только на поверхности тела, то

Если температура измеряется и на поверхности, и в центре, то

 


Авторы: 239 А Б В Г Д Е З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Э Ю Я

Книги: 268 А Б В Г Д Е З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Э Ю Я